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水素原子の基底状態の波動関数とエネルギーの推定:hydrogen
水素原子の基底状態の波動関数とエネルギーの推定:hydrogen-wf-energy-speculationQA20160705A.tex 水素原子の基底状態 (主量子数 n = 1,方位量子数 ℓ = 0) に対する動径方向のシュ レーディンガー方程式 ( 動径方向の波動関数 R(r) が満たすべき微分方程式) は次の ように与えられる。(E は水素原子のエネルギー,m は電子質量、ε0 は電気定数 (真 空の誘電率),h̄ はディラック定数)。 [ ( 1 d2 R(r) 2 dR(r) 2m + + 2 E+ 2 dr r dr 4πε0 h̄ ) ] e2 R(r) = 0. r (1) 波動関数の確率解釈のためには R(r) は無限遠方で 0 になるという境界条件を満 たさなければならない。この境界条件を満たす簡単な関数の候補として、R(r) = 2 α/r, R(r) = e−αr , e−αr , (定数α > 0) が考えられる。 1. R(r) = α/r が妥当かどうか吟味せよ。 2. R(r) = e−αr と仮定して、α とエネルギー E を求めよ。 3. R(r) = e−αr が妥当かどうか吟味せよ。 2 (解答例) 1. R(r) = α/r, (定数α > 0) は無限遠方で 0 に近づくが、微分方程式に代入す ると ( ) h̄2 2 2 e2 1 E − − − = 3 3 2 2m r r 4πε0 r r (2) となる.動径 r についての微分方程式は r の値によらず成立するべき恒等式 出なければならない.しかし,上の式は 1/r, 1/r3 の係数がゼロになることは ない.すなわち,R(r) = α/r, (定数α > 0) は微分方程式を満たさないこと がわかる. 2. R(r) を r で微分して R′ (r) = −αe−αr ,R′′ (r) = α2 e−αr 式 (1) に代入して整理 すると ( → ) 2α e2 1 h̄2 α2 − − =E − 2m r 4πε0 r ) ( ) ( e2 h̄2 2 αh̄2 1 α + − =0 −E − 2m m 4πε0 r (3) 式 (3) は r についての恒等式であるから、その各次数の係数はゼロでなけれ ばならない。すなわち αh̄2 e2 me2 − =0→α= m 4πε0 4πε0 h̄2 1 −E − h̄2 2 h̄2 α2 me4 α =0→E=− =− . 2m 2m 32π 2 ε20 h̄2 (4) 得られたエネルギー E は基底状態のエネルギーの厳密な値で、α はボーア半 径 (4πε0 h̄2 /me2 ) の逆数になっている。 3. 同様に、R(r) を r で微分して、R′ (r) = −2αre−αr ,R′′ (r) = (−2α+4α2 r2 )e−αr を式 (1) に代入して整理すると 2 − ) h̄2 ( 2 2 e2 1 4α r − 6α − = E. 2m 4πε0 r 2 (5) 式 (5) は r についての恒等式であるから、その各次数の係数はゼロでなけれ ばならない。しかし、定数項の係数ゼロはいいが、r2 の係数、1/r の係数は 2 ゼロにはならない。すなわち、基底状態の波動関数は R(r) = e−αr では微分 方程式を満足しないことが分かる。このように、微分方程式の特徴はその解 としての波動関数にも強い制限をもたらす。 4. 備考:R(r) = α/r, (定数α > 0) について,3 重積分のヤコビアンを考慮して, すなわち,dxdydz = r2 sin θdrdθdϕ を考慮して,規格化積分を計算すると, ∫ ∞ ∫ 2 2 [R(r)] r dr = α 0 2 0 ∞ dr → ∞ (6) のように,無限大となる.すなわち,R(r) = α/r, (定数α > 0) は波動関数 の確率解釈を不可能にする.このように,波動関数の確率解釈を可能にする ための条件として,波動関数は自乗積分可能でなければならない. 2