IAE Kyoto Univ.

ヘリオトロンJおよびGAMMA10における
粒子補給の最適化実験
IAE Kyoto Univ.
PRC Univ. Tsukuba
筑波大学プラズマ研究センター シンポジウム 2011.Jul.20-22
京都大学エネルギー理工学研究所 小林進二
Heliotron J
Contents
1. 研究の背景
The helical-axis heliotron device
2. Heliotron J における粒子供給最適化に向けた実験
9 超音速分子性ビーム入射(SMBI)実験
9 粒子輸送解析のための密度変調実験
3. GAMMA10 におけるSMBI初期実験
4. まとめ
共同研究者：
中嶋洋輔、 坂本瑞樹、吉川正志、細井克洋、米永理央、小澤博樹、武田寿人、石井貴、
小波蔵純子、市村和也（筑波大学）
庄司主（核融合研）
小林進二、水内亨、岡田浩之、李炫庸、南貴之、香川輔（京都大学）
IAE Kyoto Univ.
研究の背景
PRC Univ. Tsukuba
双方向型共同研究で、定常環状プラズマ型核融合炉を指向した境界プラズマの総合的理解
筑波大学・京都大学連携プロジェクト
境界プラズマ・ダイバータプラズマ制御研究と先進ダイバータ概念開発
Heliotron J
GAMMA10
・電子密度：1019m-3オーダー
・イオン温度：数百eV
・プラズマベータに伴う磁場配位最適化
→リップルロス低減の実験的実証
・電子密度：1018m-3オーダー
・イオン温度：数keV～10keV
→電位による磁力線方向の閉じ込め
実証
Îプラズマ高性能化に向けて、高密度化が鍵
磁場配位・
磁力線構造最適化
双方向型共同研究課題（京都大学）
ヘリオトロンJにおけるマルチチャンネルHα/Dα線放射分布計測を用いた粒子補給の最適化
境界プラズマ・
加熱・粒子供給制御 代表者：中嶋（筑波大）
リサイクリング制御
双方向型共同研究課題（筑波大学）
開放端磁場プラズマにおけるリサイクリング挙動と粒子供給の最適化に関する研究
・超音速分子性ビーム入射(SMBI)
代表者：小林（京大）
・電子バーンシュタイン波(EBW)加熱
Heliotron J device and Experimental setup
IAE Kyoto Univ.
PRC Univ. Tsukuba
Experimental setup for
Array of Hα/Dα−line Detector and SMBI
Top view of Heliotron J
Hα/Dα line-emission
Detector (Array)
SMBI
(#3.5)
Shutter
SMBI
(#11.5)
ECH : 70GHz (2nd Harmonic, 400kW)
Gas
R/afueling:
= 1.2m/0.1-0.2 m
: 0.7MW x 2 unit (30kV)
1. L/M
Normal
puff; Piezo-electric
valveNBI
(PV-10)
= 1/4Gas
(Winding
Helical coil)
ICRF
: 19~23MHz
(400kWinjection
x 2 units)
installed
each
toroidal
D2 at
0.05MPa
Æ uniformly
Bt < 1.5T,atι/2π
(=1/q)
= 0.4 ~section,
0.65
conditioning
2. Low
Supersonic
Beam InjectionWall
(SMBI);
Electric or Piezo-electric valve,
magneticMolecular
shear (~1.4%)
- 2.45 GHz
ECR-DC
(1-2for
days
: after
air vent)
HMagnetic
preferable modification
of nozzle
shape
local
fueling
2 at 0.25~1.5MPa,
well = 1.3 %
(ex. Laval nozzle, sheet-type nozzle) - Ti getter (0.5h x 4 units every morning)
SMBI
(#3.5)
IAE Kyoto Univ.
Comparison between direct and non-direct SMBI
PRC Univ. Tsukuba
Experimental setup for
Array of Hα/Dα−line Detector and SMBI
Shutter
Shutter OPEN
SMBI
(#3.5)
Shutter CLOSED
9 Advantage of SMBI fueling is confirmed by comparing the plasma performance between
OPEN (left) and CLOSED (right) shutter cases.
- When the shutter is closed , the H2-beam is stopped at the shutter and diffuses to plasma.
9 Higher density and stored energy are obtained for the OPEN case, where the heating and
fueling conditions are exactly the same except for the shutter condition.
Î Good fueling efficiency
IAE Kyoto Univ.
Comparison between direct and non-direct SMBI
PRC Univ. Tsukuba
Experimental setup for
Array of Hα/Dα−line Detector and SMBI
Shutter
0.6
1.2
0
R(m)
1.3
Shutter CLOSED
0.2
R(m)
Shutter OPEN
1.3
SMBI
(#3.5)
1.2
0
Shutter
Shutter
Shutter
9 Advantage of SMBI fueling is confirmed by comparing the plasma performance between
OPEN
CLOSED
OPEN
OPEN
(left)
and
CLOSED
(right)
shutter
cases.
1.1
1.1
209shutter
210is closed
211 , the212
213
210 to 211
-208
When the
H2-beam
is stopped at the208
shutter209
and diffuses
plasma.212
time (ms)
time (ms)
213
9 Higher density and stored energy are obtained for the OPEN case, where the heating and
fueling conditions are9exactly
except
for the shutter.
Fasterthe
andsame
intense
response
in open shutter case
Î Good fueling efficiency
Î Indicating injected beam well penetrate to core plasma region
Fueling control effects for NBI heating plasmas
IAE Kyoto Univ.
SMBI
PRC Univ. Tsukuba
Continuous GP
Short-pulsed Intense GP
9 Comparison among three fueling methods, SMBI, continuous gas puffing, short-pulsed
intense gas puffing, in the two-staged NBI heating scenario.
Æ to produce and investigate preferable target plasma for NBI heating.
9 Higher density and stored energy was obtained for SMBI case.
Fueling control effects for NBI heating plasmas
IAE Kyoto Univ.
SMBI
PRC Univ. Tsukuba
Continuous GP
SMBI
Short-pulsed Intense GP
Intense GP
235ms
9 Comparison among three fueling methods, SMBI, continuous gas puffing, short-pulsed
intense gas puffing, in the two-staged NBI heating scenario.
223ms
Æ to produce
and investigate preferable target plasma for NBI heating.
9 Higher density and stored energy was obtained for SMBI case.
Higher core Te for SMBI case
IAE Kyoto Univ.
粒子輸送解析のための密度変調実験
- 双方向型共同研究課題「ヘリオトロンＪにおける密
度分布の動的挙動と能動的制御に関する研究」代
表者：福田先生（大阪大学）と協力した研究
- ガスパフ変調法(50Hz)による密度変調実験
- 線平均電子密度ne=0.7×1019m-3に対して
約Δ ne=±0.1×1019m-3の密度変調
密度変調実験の放電波形
- Hα線放射輝度にも密度変調と同様な変調
Æ 粒子生成量の変化を示唆
Æ 位相差に空間分布が見られた。一方、規
格化した振幅強度はフラットな分布
Æ 密度分布の変化と、ガスパフ・水素リサイ
クリングによる中性粒子密度の変化の結果
Hα発光強度の位相差空間分布
0.02
ECH
Amplitude/Mean
(a)
1
#41912 70GHz ECH STD config
n
e
W
DIA
(kJ)
0.01
W
0
0.02
0
30
DIA
phase difference (deg.)
e
19
-3
n (x10 m ),
GP
R=1.31m
2
I (mW/cm str)
PRC Univ. Tsukuba
0.01
1.11m
Hα
1.19m
0
160
180
200
220 240
time (ms)
260
280
300
20
(b)
10
0
-10
-20
-30
1.05
1.1
1.15
1.2
R (m)
1.25
1.3
1.35
粒子生成量の評価に向けた中性粒子輸送解析
IAE Kyoto Univ.
PRC Univ. Tsukuba
・密度分布の空間・時間発展を反射計で計測
Æ 計測範囲（密度・空間位置）に制限、現在、FIR干渉計の設置を計画
・現在、粒子生成量の時間・空間分布を評価するための中性粒子輸送解析を進めている
9 3次元中性粒子輸送シミュレーション(DEGAS)のプラズマメッシュモデルを改良
9 径方向のメッシュ数を増やし、より高精度化を目指す(下図参照)
9 現在、メッシュモデルの健全性の確認、実際のシミュレーションを進め、粒子生成量の時
間・空間分布を評価し、輸送解析のデータベース構築を目指す。
0.4
0.2
z (m)
モンテカルロシミュ
レーションのプラズマ
メッシュモデル（左：従
来、右：径方向のメッ
シュ数を3倍に増やし
ている）。コーナー部
の断面のみ表示
0
-0.2
-0.4
0.8
1
1.2
R (m)
1.4
1.6 0.8
1
1.2
R (m)
1.4
1.6
ヘリオトロンJおよびGAMMA10における
粒子補給の最適化実験
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PRC Univ. Tsukuba
筑波大学プラズマ研究センター シンポジウム 2011.Jul.20-22
京都大学エネルギー理工学研究所 小林進二
Heliotron J
Contents
1. 研究の背景
The helical-axis heliotron device
2. Heliotron J における粒子供給最適化に向けた実験
9 超音速分子性ビーム入射(SMBI)実験
9 粒子輸送解析のための密度変調実験
3. GAMMA10 におけるSMBI初期実験
4. まとめ
GAMMA10概略図
PRC Univ. Tsukuba
GP#3
IAE Kyoto Univ.
GP#1b
GP#2b
従来より、ペレットや
種々の位置に設置さ
れたガスパフ, NBI等
により粒子供給の実
験が進められている。
高速カメラによる二点同時計測
PRC Univ. Tsukuba
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プラズマ発光の2次元イメージ計測システム
二視線の同時計測（高速カメラ画像）
ニ分岐ファイバー
高速カメラ
Horizontal
Vertical
C-limiter
Plasma
5
Vertical
GP7
y
x
Ｚ
Horizontal
SMBI入射位置
z
SMBI
Z = -14.5cm
#7
Z = +11.6cm
z
2分岐型イメージファイバにより，上下、
水平方向から同時に観測可能
今回の粒子補給実験に用いられたガスパフ#7及びSMBIは，共にセントラル部
中央部付近において，真空容器下部に設置
SMBI初期実験結果
PRC Univ. Tsukuba
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セントラル部中央ガスパフ（GP#7）とSMBIの同一ショット内で入射を行い，高速
カメラにより水平・垂直方向から放射輝度の同時測定を行った。
1
shotNo.217428
-4
10
Horizontal
SMBI時間帯
0.6
6
0.4
4
0.2
2
C-limiter
z
0
50
100
150
200
Vertical
GP7
y
x
-2
8
13
0.8
NLcc [10 cm ]
DMcc [10 Wb]
GP7時間帯
二視線の同時計測（高速カメラ画像）
SMBI入射
位置
z
0
250
Time [ms]
イオン温度の高いセントラル部中央での入射ÆCX損失の増大Æイオン温度低下
Î入射位置の最適化が課題。今後、ミラースロート部への設置を検討。
今回はプラズマへの応答、２方向からのイメージ観測を主目的
SMBIガス導入量依存性(プレナム圧1.0MPa パルス幅可変)
PRC Univ. Tsukuba
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SMBIのガス導入量を変化させ、変化を調べた。（プレナム圧1.0MPa、パルス幅0.15ms~1.0ms）
発光輝度(SMBIを見込む視線)の時間変化
プラズマ線密度の時間変化
• 発光輝度は，SMBI後，2~3ms後に
立ち上がり，そのピーク値はパルス幅
の増加と共に上昇する。
• プラズマの電子線密度は発光輝度と
ほぼ同時に立ち上がり，輝度のピーク
時から1~2ms程維持した後，減少に転
じる。
SMBIガス導入量依存性(プレナム圧0.25MPa パルス幅可変)
PRC Univ. Tsukuba
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低圧でのパルス幅依存性
プレナム圧0.25MPaでのパルス幅依存性
5.4
100
50
-2
5
13
パルス幅
0.5-2.0ms
NLcc [10 cm ]
150
4.8
4.6
4.4
4.2
0
4
70
6
5.5
50
-2
0.25MPa-2.0ms
0.25MPa-3.0ms
0.25MPa-4.0ms
パルス幅
2.0-4.0ms
40
30
20
10
0
170
175
180
185
Time [ms]
190
195
200
13
60
0.5ms (low pre.)
0.75ms (low pre.)
1.0ms (low pre.)
1.5ms (low pre.)
2.0ms (low pre.)
5.2
0.5ms (low pre.)
0.75ms (low pre.)
1.0ms (low pre.)
1.5ms (low pre.)
2.0ms (low pre.)
200
NLcc [10 cm ]
Intensity (a.u.)
Intensity (a.u.)
250
5
4.5
4
3.5
0.25MPa-2.0ms
0.25MPa-3.0ms
0.25MPa-4.0ms
3
2.5
2
165
170
175
180
185
190
Time [ms]
・低プレナム圧でパルス幅を伸ばすとピークが2つに分裂する現象が見られた
・後半のピークの輝度が支配的で密度増加の寄与が大きい
195
200
SMBIガス導入量(プレナム圧)依存性
PRC Univ. Tsukuba
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SMBI入射方向の断面を時系列でプロット
Horizontal
垂直方向 (Pixel)
垂直方向 (Pixel)
C-limiter
Vertical
GP7
y
x
z
SMBI入射
位置
z
• プレナム圧の高い方（1.5MPa）が、傾斜が
強いことが分かる。
Æ 速度が速いことを示唆
ただし、評価された速度は0.2km/sと遅い。
Æ SMBIの電磁弁の設置位置に依存？
Æ 高速成分(0.6km/s)も見えており、
詳細に解析する必要。
• 輝度ピーク（赤い領域）の垂直方向位置は、
プレナム圧に対してほとんど変化しない。
→ 吸収位置は変わらないことを示唆
まとめ
Heliotron J
・ SMBIの効果的な粒子供給が実験的に明らかになる
Æ ガスパフによる粒子供給を超えた高密度プラズマの生成
Æ Hα/Dα線放射分布計測から、より高速＆中心部への粒子供給
Æ 加熱(NBI, ECH等)に最適な密度(分布)制御
Æ 高密度での分布計測についてはYAG ThomsonやFIRの設置が課題
・ 粒子輸送解析にむけた密度変調実験を試みる
Æ 粒子生成量の変化を示唆するデータを取得、今後詳細に解析を進める計画
GAMMA10
・ SMBIの初期実験を行い、プラズマへの応答、2次元イメージ計測を行った
Æ 低プレナム圧におけるパルス幅依存性実験
・パルス幅に応じて密度増加、パルス幅が3ms以上で発光ピークが２つに分裂。
ただし後半の発光が密度増加に寄与
Æ 高プレナム圧におけるパルス幅依存性実験
・同様にパルス幅に応じて密度増加を観測。密度の立ち上がりが早い
ただしSMBIの進入速度については要検討（コンダクタンスの問題？）
Æ 入射システム、位置の改良、改善