高校物理公式集 (難度：なし)

第 １ 章
Ⅰ
力
学
運 動 学
m1x1 + m2x2 + m3x3 + ⋯
m1 + m2 + m3 + ⋯
質点系の重心： xG =
[位置，速度，加速度の定義]
時間変化率という概念
(1) 剛体は無数の質点の集合として考えられる
数式で定義が言えることより，各概念を直感的に把
(2) 剛体を重心で支えると静止する
握できることが大事
(1) 位置： r = (x , y , z )
(3) 系に外力が加わらないとき，その系の重心は運
動状態を保持する
dr
dx dy dz
)
(2) 速度： v = (v x , vy , vz ) =
=(
,
,
dt
dt dt dt
dv
dvx dvy dvz
)
(3) 加速度： a = (ax , ay , az ) =
=(
,
,
dt
dt dt dt
[等加速度直線運動の公式]
[モーメントの定義]
回転運動を引き起こす性能，原因
物体にはたらく個々の力が持つ，回転運動に対する
影響度である
モーメントの定義：M = ℓ × f ⊥ （うでの長さ×力の垂直成分）
丸暗記は時間の無駄
一定の割合で加速する（等加速度である）ことそれ
[剛体のつり合い]
有形物体は回転運動の可能性を考えよ
だけから導き出せる
剛体（大きさ，形を有し変形しない物体）が静止，
(1) v = v 0 + at
ないしは等速直線運動をし続けるための力学条件は，
1
(2) x = x0 + v 0 t + at 2
2
以下の 2 つ
(3) v 2 − v0 2 = 2as
(1) 運動しうる各方向に力のつり合いが成立
（並進運動をしないための力学条件）
Ⅱ
(2) ある定点まわりのモーメントのつり合いが成立
並進運動の記述
（回転運動をしないための力学条件）
[種々の基本的な力]
力とは加速を生む原因，運動の原動力
(1) 重力： f = mg （質量に比例し鉛直下向き）
(2) 垂直抗力： N
Ⅳ
エネルギーと仕事
[仕事の定義]
（接面が変形しないように支える力）
日常的な仕事の概念との対応を考えよ
(3) 張力： T ， S （糸やひもが張ることで支える力）
仕事とは力の空間的総和，累積である
(4) 弾性力： f = kx （伸び縮みに比例し自然長に戻る向き）
(1) 一定力の場合： W = f ⋅ s （力の変位方向成分×変位）
(5) 静止摩擦力： f ≤ µ N
(6) 動摩擦力： f = µ ′N
（接面が滑らないように働く力）
(2) 一定力でない場合： W =
∫f
[エネルギーの定義]
(7) 浮力： f = ρ Vg （上下面の圧力差による力として導出）
外界に対して仕事をする能力
運動エネルギー K は運動の激しさの指標であり，ポ
(8) 慣性力： f = ma （加速系で加速と逆向きに発生している
テンシャルエネルギー U とは保存力（重力のように
ように見える見かけの力，数学的補正項）
[ニュートンの運動の３法則]
⋅ ds （仕事は面積）
C
（生じている滑りに逆らう向き）
仕事が経路に依らない力）が将来するであろう仕事
力学原理と運動の記述
古典力学の運動の記述は，以下３法則に従い，力の
を予め見積もったもの
図示 → 各力直交分解 → 各成分に力学条件を立式
(1) 力学的エネルギーの定義： E = K + U
1
(2) 運動エネルギー： K = mv 2
2
(1) 慣性の法則：物体には慣性がある
(2) 運動の法則： ma = F
（運動方程式 equation of motion）
(3) 重力ポテンシャル： U = mgh
(3) 相互作用 （作用・反作用）の法則：力は対等である
Ⅲ
(4) 弾性力ポテンシャル： U =
質点系の運動と剛体のつり合い
[重心の定義]
[エネルギーと仕事の関係]
1
kx 2
2
仕事をするとエネルギーが変化する
ニュートンの運動方程式から数学的に導出可能
一体と見なす場合の並進・回転運動の分岐点
重心とは質量平均位置のようなものであり，その系
(1) 現金主義： ∆K = W
（ W は全外力のする仕事の総和）
に働く重力の合力の作用点となる
(2) 発生主義： ∆E = W
（ W は非保存力のする仕事の総和）
1
[力学的エネルギー保存則]
dx
= Aω cos(ω t + θ 0 )
dt
dv
= −Aω 2 sin(ω t + θ 0 )
(3) 加速度： a =
dt
(2) 速度： v =
自然界の均衡と調和
非保存力（摩擦のように仕事が経路によって異なる
力）が仕事をしない系では，力学的エネルギーは一
[円運動・単振動の周辺知識]
定に保たれる．
(2) 円運動の回転数，単振動の振動数： f =
運動量と力積
[力積の定義]
衝撃の強さ，運動に対する影響の大きさ
Ⅶ
力積とは力の時間的総和，累積である
(2) 一定力でない場合： I =
∫
t2
f ⋅ dt
（力積は面積）
t1
1
T
天体の運動
[ニュートンの万有引力の法則]
GMm
(1) 万有引力： f =
r2
(1) 一定力の場合： I = f ⋅ ∆t （力×作用時間）
[運動量の定義]
2π
ω
(1) 円運動の周期，単振動の周期： T =
E = K + U = Const.
Ⅴ
考えればわかるので暗記しない
質量あるものは互いに引き合う
（引きあう向き）
(2) 万有引力ポテンシャル：U = −
GMm
r
（無限遠基準）
外界に対して力積を及ぼす能力
[ケプラーの法則]
運動量 p は運動の激しさの指標であり，運動の止め
史上最高の観測屋さんの成果
ニュートンの運動方程式から数学的に導出可能
にくさとして体感される
(1) 惑星は恒星を焦点の一つとする楕円軌道を描く
運動量の定義： p = mv
[運動量と力積の関係]
(2) 惑星と恒星を結ぶ線分が単位時間に掃過する領
力積を及ぼすと運動量が変化する
域面積（面積速度）は常に等しい（面積速度一定
ニュートンの運動方程式から数学的に導出可能
の法則）
1
rv sin θ = Const.
2
∆p = I
[運動量保存則]
2 人だけの世界が実現するとき， I を及ぼし合う
(3) 惑星軌道の半長軸の長さ a と周期 T において
2 人の間では，いつ何時も変わらないものがある
a3
= Const.
T2
外力が力積を及ぼさない系では，運動量は一定に保
たれる．
p = Const.
[はね返り係数（反発係数）の定義]
衝突し，はね返る割合
(衝突後の互いに遠ざかる速さ)
= e × (衝突前の互いに近づく速さ)
Ⅵ
円運動・単振動
[向心加速度]
曲がるために必要な加速度
円運動するための必要条件として数学的に導出
v2
a=
= rω 2 （向心方向の加速度の大きさ）
r
[単振動の方程式]
単振動するのに必要な加速度
単振動するための必要条件として数学的に導出
a = −ω 2 ( x − x 0 )
[単振動の一般解]
（ x 方向の加速度の大きさ）
時刻の関数として表す
(1) 位置： x = x0 + A sin(ω t + θ 0 )
2
第 ２ 章
Ⅰ
波
動
正弦進行波
[波動の基本公式]
(4) 媒質の気体分子が軽いほど速い
説明できるように波動の概念を徹底する
1
(2) f =
T
(1) V = fλ
[横波・縦波]
(3) 音は高温であるほど速い
(5) 水中では極端に速い
(6) 振動数は音の高さに相当する
縦波の横波表示をよく把握しておく
(7) 振幅は音の大きさに相当する
(1) 横波：波動の進行方向に対し媒質の振動が横（垂直）
(8) 振動数が可聴域を越えるものを超音波という
(2) 縦波：波動の進行方向に対し媒質の振動が縦（平行）
[反射]
[弦の共振]
(1) 弦の全長 ℓ には定常波の腹が整数個入る
(1) 入射角と反射角は等しい
基本振動の波長： λ1 = 2ℓ ，2 倍振動の波長： λ2 = ℓ
(2) 自由端反射：線対称に反射，位相の変化はない
(2) 弦を伝う波の伝播速度： V =
(3) 固定端反射：点対称に反射，位相が π ずれる
[定常波]
腹と節の繰り返す進行しない波
[気柱の共鳴]
波形が等しく進行方向が互いに異なる２つの波の干
(2) 開管の管長 ℓ には定常波の腹が整数個入る
基本音の波長： λ1 = 2ℓ ， 2 倍音の波長： λ2 = ℓ
一般に波長が長いほうがよく回りこむ
(3) 管口付近に定常波の腹が生じ，管口と腹の位置
重ね合わせを考える波動特有の現象
のズレは開口端補正という
２つ以上の波がある点で重ね合わさり，同位相で強
(4) 管底には定常波の節が生じる
めあったり，逆位相で弱めあったりする現象
[ドップラー効果]
(1) 強め合いの条件：経路差が波長の整数倍
[ホイヘンスの原理]
媒質に対する波源，観測者の相対運動で生じる
伝播速度が媒質に対して一定であることから導出
V
f
(1) 波源が運動する場合： f ′ =
V −u
V −v
(2) 観測者が運動する場合： f ′ =
f
V
V −v
(3) 両者が運動する場合： f ′ =
f
V −u
V −v+w
(4) さらに風がある場合： f ′ =
f
V −u+w
(2) 弱め合いの条件：経路差が波長の半整数倍
波の最小構成要素は何か
ある時刻の波面上から生じる素元波の重ねあわせに
よって，次の時刻の波面が作られる
[屈折]
管楽器の原理
スリットの向こうにも拡がる波動特有の現象
波が障害物の向こうに回りこむ現象を回折といい，
[干渉]
S
ρ
(1) 閉管の管長 ℓ には定常波の腹が半整数個入る
4ℓ
基本音の波長： λ1 = 4ℓ ， 3 倍音の波長： λ3 =
3
渉によって生じる進行しない波
[回折]
弦楽器の原理
媒質があれば常に，波動はある程度反射する
伝播速度が変わるから折れ曲がる
媒質による波動の伝播速度の違いから導出
(1) 伝播速度比： n1c1 = n 2c 2
Ⅲ
(2) 屈折で振動数は変わらない
[光波の性質]
(3) 波長比： n1λ1 = n 2 λ2
波
光とは何か
(1) 媒質は存在しない，または空間
(4) スネルの法則： n1 sin θ1 = n 2 sin θ 2
[散乱]
光
(2) 横波であり偏光する
夕日が赤く，空が青い理由
(3) 同じ媒質の光速度は観測者によらず一定
粒子などで波動が乱反射し，拡がる現象
(4) おおよそ，媒質が密であればあるほど，遅い
Ⅱ
音
[音波の性質]
波
(5) 屈折率が高い媒質から低い媒質への入射におい
音とは何か
ては自由端反射，低い媒質から高い媒質への入射
(1) 媒質は主に空気
においては固定端反射
(2) 縦波（疎密波）であり，壁では固定端反射する
(6) 波長は色に相当し，可視光最短波長は紫，最長
3
波長は赤
と色づいた干渉環を見る
(7) 光は電磁波の１種
(8) 屈折率 n の媒質中の厚み d の領域は，光が進む
にあたり，外界の n 倍の時間がかかるので，外界
換算で nd の厚みに相当（光学的距離）
[見かけの深さ]
お風呂で腕が折れて見える理由
スネルの法則，幾何条件，近似条件から導く
d
見かけの深さ： D =
（ほぼ真上から見た場合）
n
[分散]
プリズムと虹の原理
媒質の屈折率が光の波長により異なる（紫に近いほ
ど屈折率が高い）ことから，媒質に入射した光が波
長（色）ごとに別れ，拡がる現象
(1) スペクトル：分散された輝線
(2) 連続スペクトル：分散が連続的に起こる場合の
輝線
(3) 線スペクトル：分散が離散的に起こる場合の輝
線
[フェルマーの原理]
光はめんどくさがり屋である
光は最短時間で到達する経路を選ぶ
[レンズ公式]
望遠鏡，光学式レーザー，眼球の原理等は頻出
フェルマーの原理からレンズの結像条件を得，幾何
条件からレンズ公式を導く
1
1
1
b
レンズ公式： + =
，レンズ倍率： n =
a
b
f
a
(1) 凸レンズの倒立実像： a > f ならば b > 0
(2) 凸レンズの正立虚像： a < f ならば b < 0
(3) 凹レンズの正立虚像： f < 0 であり b < 0
[光学干渉]
干渉条件と色づき
光の経路において反射，透明物質がある場合はその
位相変化，光学的距離に注意し，干渉条件を求める
(1) ヤングの実験：２スリットによる回折と干渉
(2) 回折格子の実験：多重スリットによる分光
(3) 薄膜干渉：見る角度によって干渉条件が異なる
ので，色づいた干渉縞が生じる
(4) くさび形干渉：ガラス板に挟んだものの厚みを，
干渉縞の間隔から間接測定する
(5) ニュートンリング：ガラス板上にレンズを置く
4
第 ３ 章
Ⅰ
[電場]
電
磁
気
電 場
学
(2) 並列接続： C = C1 + C 2
クーロン相互作用を仲介する空間の流れ
Ⅲ
ガウスの法則と電場の湧き出し（電気力線の本数）
Q
= 4π kQ から導出
ε
Q
(1) 点電荷起源： E = k 2
r
Q
(2) 面電荷起源： E =
2ε S
Q
(3) 線電荷起源： E =
2πε ℓr
[電流定義]
電 流 理 論
単位時間に断面を通過する電気量
単位時間の通過自由電子群掃過領域体積から導出
(1) 電流定義： I = enSv
[オームの法則]
抵抗における電流と電圧降下の比例関係
自由電子の受ける速度抵抗または平均自由行程から
導出
[クーロン力]
（作用）＝（影響の受けやすさ）×（場の強さ）
(1) 電圧降下： V = RI ， R = ρ
(1) クーロン力（静電気力）： f C = qE
[電位]
ℓ
S
(2) 消費電力： P = RI 2 ( = IV )
電場の流れを作る電気空間の隆起
電場は電位の勾配（ E = −
dV
）から導出
dr
Q
(1) 点電荷起源： V = k
r
（無限遠基準）
[抵抗合成]
複数の抵抗を一つの抵抗と見なす
端子間電流と電圧降下を変えないように，見なし抵
抗値を定める
(2) 一様電場起源： V = Ed
(1) 直列接続： R = R1 + R2
Q
r
(3) 線電荷起源： V = −
log
2πε ℓ
r0
(2) 並列接続： R =
[クーロンポテンシャル]
R1R2
R1 + R2
電位に応じた位置エネルギー
[起電力]
(1) クーロンポテンシャル： U = qV
自由電子の流れを引き起こす電位差
自由電子が受ける外力を非クーロン電場として評価
Ⅱ
し，これに応じた電位を導出
W
(1) 起電力： V =
e
コ ン デ ン サ
[平行平板コンデンサ原理]
対向する極板間に電場が生じる
生じる電場から極板間電圧，極板間引力，静電エネ
(2) 供給電力： P = IV
（電源がした仕事）
ルギーを導出
(1) 極板間電場： E =
(2) 極板間電圧： Q = CV ， C =
(3) 極板間引力： F =
Ⅳ
Q
εS
[電流のつくる磁場]
εS
d
ローレンツ相互作用を仲介する空間の流れ
ビオ・サヴァールの法則から積分し導出する
µI
(1) 直線電流起源： B =
2π a
µI
(2) 円形電流起源： B =
2a
1
QE
2
(4) クーロンポテンシャル：
 1
1
Q 2 

U = QV  = CV 2 =

2
2C 
 2
[コンデンサ合成]
磁 場
(3) ソレノイドコイル起源： B = µ nI
[ローレンツ力]
複数のコンデンサを一つと見なす
運動する荷電粒子が磁場から受ける力
蓄えられた電気量と端子間電圧を変えないように，
(1) 荷電粒子： f L = qvB sin θ
見なし静電容量を定める
(2) 直線電流： FL = ℓIB sin θ
(1) 直列接続： C =
C1C 2
C1 + C 2
5
Ⅴ
電 磁 誘 導
[電磁誘導]
(4) RLC 直列回路のインピーダンス
2

1 

Z = R 2 + Lω −


ωC 
磁場変化は電場を生むという，磁場空間の調和の現れ
(1) 磁束定義： φ = BS ⊥ = B⊥S
(5) LC 共振回路の共振角周波数： ω =
dφ
(2) 誘導起電力： V =
dt
[自己誘導]
ソレノイドコイルの調和能力
コイルを流れる電流の作る磁場の変化によって，コ
イル自らが電流の変化を妨げる向きに誘導起電力を
受けることから導出
(1) 自己誘導起電力： V = L
dI
dt
(2) コイルの磁場のエネルギー： U =
[相互誘導・変圧器]
1
LI 2
2
磁場による他回路への電力供給
複数のコイルを貫く共通の磁束の変化によって，
各々のコイルが誘導起電力を受けることから導出
(1) 相互誘導起電力： V = M
dI
dt
(2) 変圧比： V1 : V 2 = N1 : N 2
(3) 供給・消費電力関係： I1V1 = I 2V 2
Ⅵ
交 流 回 路
[端子間電圧]
電流と電圧に対する回路素子の特性
(1) 交流電源の起電力： V = V 0 sin(ω t + θ 0 )
(2) 抵抗での電圧降下： V = RI
Q
C
dQ
(4) コンデンサの連続方程式： I =
dt
dI
(5) コイルの自己誘導起電力： V = L
dt
(3) コンデンサの極板間電圧： V =
[回路特性]
各素子の端子間電圧を回路方程式(キルヒホフの第 2
法則)でつないで導出
V0
I0
(1) 実効値： V e =
， Ie =
2
2
（直流換算値）
(2) コンデンサのリアクタンス： Z =
1
ωC
(3) ソレノイドコイルのリアクタンス： Z = Lω
6
1
LC
第 ４ 章
Ⅰ
熱
力
学
固体・液体の温度変化と相転移
[熱容量の定義]
[気体のする仕事]
膨張するなら外部に仕事をする
(1) 定圧過程： W = P∆V
単位温度上昇に必要な熱
Q
[ J/K ]
(1) 熱容量の定義： C =
∆T
(2) 一般過程： W =
∫
( = nR∆ T )
[ J]
V2
P dV [J ] （仕事は PV
図の面積）
V1
[比熱の定義]
単位質量・単位温度上昇に必要な熱
(1) 比熱の定義： c =
[潜熱の定義]
[気体の内部エネルギー]
Q
[ J/g K ]
m∆ T
物質の状態変化（相転移）に必要な熱
(2) 一般分子： U = nC V T [ J]
(1) 融解熱：単位体積を融解するのに必要な熱 [J/g ]
[熱力学第１法則]
(2) 蒸発熱：単位体積を蒸発するのに必要な熱 [J/g ]
Ⅱ
気体の状態変化
[理想気体の定義]
は気体が外部にする仕事）
(2) ∆ U = Q + W [J] （ W
は気体が外部からされた仕事）
[モル比熱に関するマイヤーの関係]
導出過程必須
定積および定圧過程において，モル比熱の定義と熱
力学第１法則を利用し導出する
(1) 高温・低圧下で実現する
(1) マイヤーの関係式： C P = C V + R [J/mol K ]
(2) 理想気体の状態方程式が成立する
[断熱変化に関するポワソンの公式]
状態方程式： PV = nRT [J] （equation of state）
する
だし熱平衡のための分子衝突は無視しない）
(1) PV γ = Const. , TV γ −1 = Const. （比熱比： γ
温度とは分子の平均運動エネルギー
無数の気体分子の壁面への衝突が圧力を生む
[熱サイクルの熱効率]
(1) エネルギー等分配則
1
1
1
1
m v x 2 = m v y 2 = m v z 2 = kB T [ J ]
2
2
2
2
3+ f
(2) 内部エネルギーの定義： U =
nRT [ J ]
2
e=
=
Q
[ J/mol K ]
n∆ T
気体は状態変化の過程によってモル比熱が異なる
モル比熱は気体の分子構成によって定まり，その値
は分子運動論から導出
(2) 定積モル比熱： C V
（定積過程でのモル比熱）
3
R [ J/mol K ]
2
5
(b) ２原子分子： C V = R [ J/mol K ]
2
(a) 単原子分子： C V =
(3) 定圧モル比熱： C P
=
熱効率とは熱機関の効率である
(1) 熱効率の定義
単位物質量・単位温度上昇に必要な熱
(1) モル比熱の定義： C =
断熱曲線を支配する
微小断熱過程におけるエネルギー収支を積分し導出
(3) 分子間力（分子間の相互作用）が無視できる（た
[モル比熱の定義]
熱力学のエネルギー保存則
(1) Q = ∆ U + W [J] （ W
結構世の中は理想気体だらけ
分子直径に比べて，分子間隔が十分に大きい気体
[気体の分子運動論]
内部エネルギーは温度に比例する
3
(1) 単原子分子： U = nRT [ J ]
2
（定圧過程でのモル比熱）
5
R [J/mol K ]
2
7
(b) ２原子分子： C P = R [J/mol K ]
2
(a) 単原子分子： C P =
7
(サイクルが外界に対してした正味の仕事)
(サイクルを回すのに外界から利用した熱 )
Wcycle
Qout
[−]
= 1−
Qin
Qin
CP
CV
）
第 ５ 章
量
Ⅰ
原
子
物
子
理
[放射能・放射線量]
光は波動性のみならず粒子性を併せ持つ
(1) 放射能の単位：Bq (ベクレル)
1 秒間に崩壊する原子の個数
逆に電子は粒子性のみならず波動性を併せ持つ
[光量子仮説]
(2) 吸収線量の単位：Gy (グレイ)
光は光子（フォトン）と呼ばれる粒子性をもつ
光電効果とコンプトン散乱現象から説明される
hc
[ J]
(1) 光子のエネルギー： ε = hν =
λ
hν
h
[ J s/m ]
(2) 光子の運動量： p =
=
c
λ
[物質波]
核崩壊を起こす能力と被曝の大きさ
1kg あたりが吸収した放射線のエネルギー[J]
(3) 線量当量の単位：Sv(シーベルト)
吸収線量[Gy]に修正係数（人体への影響度のよう
なもの）を乗じたもの
素 粒 子
Ⅲ
質量の小さい粒子は波動性をもつ
電子線（陰極線）の回折現象から説明される
分解不能な物質の最小構成単位を素粒子という
光子との運動量の対応から物質波の波長 λ を得る
1
(1) 電子のエネルギー： K = mv 2 [J ]
2
h
[ kg m/s ]
(2) 電子の運動量： p = mv =
λ
標準理論によって様々な素粒子が予測され，観測された
[フェルミ粒子]
(1) クォーク
物質粒子と呼ばれる素粒子たち
―
質量あり，電荷あり
陽子や中性子などのハドロン（質量が大きい粒
[ボーアモデル]
原子核が纏う電子は存在確率の雲である
子）を構成している素粒子
量子条件と運動方程式からリュードベリ定数を導く
陽子はアップクォーク（ u ）2 つ，ダウンクォー
(1) ボーアの量子条件： 2π r = nλ (n = 1, 2,3⋯)
 1
1
1
= R  2 − 2
(2) リュードベリ定数：
m
λ
n
ク（ d ）1 つから構成される



中性子はアップクォーク（ u ）1 つ，ダウンクォ
ーク（ d ）2 つから構成される
核 反 応
Ⅱ
[核崩壊]
(2) レプトン
崩壊で生じる代表的な放射線の種類と性質
崩壊で減少した質量分だけエネルギーが生じる
トリノ（ ν ）の仲間など軽い粒子
α 粒子は正電荷，ヘリウムの原子核（ 42 He ）
[ボーズ粒子]
質量数と原子番号減少，透過度が低い
―
質量なし，電荷なし
万有引力を仲介する素粒子（未発見）
β 粒子は負電荷，電子（ e − ： −01 e ）
(2) 光子（フォトン）： γ
原子番号増加，透過度はそこそこ
―
質量なし，電荷なし
電磁気力を仲介する素粒子
(3) γ 崩壊： γ 線（光子）を放出する崩壊
(3) グルーオン： g
γ 線は波長の極端に短い電磁波（ γ ）
―
質量なし，電荷なし
強い相互作用（核力）を仲介する素粒子
原子核が励起から定常状態へ，透過度が高い
ハドロン内のクォークをつなぐ糊粒子
質量とエネルギーは等価である
(4) ウィークボソン： W + , Z 0
核反応で減少した質量分だけエネルギーが生じる
―
質量あり
弱い相互作用（ β 崩壊の力）を仲介する素粒子
(1) 質量エネルギー： E = mc 2
正電荷の W ボソンと無電荷の Z ボソンがある
核崩壊は確率的
(5) ヒッグス粒子： H
放射性同位体が崩壊で半減する周期を半減期と呼ぶ
1
(1) 放射性同位体数： N = N 0  
2
場を仲介するゲージ粒子など
(1) グラビトン： ?
(2) β 崩壊： β 線（ β 粒子）を放出する崩壊
[半減期]
質量あり
タウ粒子（ τ − ），および，電荷を持たないニュー
(1) α 崩壊： α 線（ α 粒子）を放出する崩壊
[質量欠損]
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負の電荷をもつ電子（ e − ），ミュー粒子（ µ − ），
t
T
質量を与えるヒッグス機構を説明するための素
（ T は半減期）
粒子
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